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光学元件_图文_百度文库

归档日期:07-04       文本归类:光学干扰装置      文章编辑:爱尚语录

  光学元器件 一、透镜元器件(成像) 透镜:以两个折射曲面为边界的透明体称为透镜, 1、以光学玻璃为原材料,磨制成形后将折射面抛光而成。 2、两个折射面中可以有一个平面,但两个折射面都是平面者 不能称为透镜。 3、透镜由于两个表面的折射,具有对光束的会聚或发散作 用,能在任何要求位置形成物体的像。 透镜组:单独一片透镜往往不能满足校正像差的要求;在光学仪 器设计过程中经常用几片透镜构成组合体,从校正像差的需要出 发,确定各透镜的结构参量,使整个组合体既满足成像和使用要 求,又达到指定的相对孔径、视场角等光学性能。这种具有相对 独立功能的组合体称透镜组, 1.正透镜和负透镜 透镜可分成正透镜和负透镜两类。 正透镜:具有正的像方焦距值,从而有正的光焦度,能对光束起会 聚作用,故又称为会聚透镜;正透镜可分双凸、平凸和月 凸(弯月形)透镜三种形式,其共同特征是中心厚度比边缘 厚度厚。 负透镜也可分双凹、平凹和月凹(负弯月形)透镜三种形 式,其共同特征是中心比边缘厚度薄. 负透镜:具有负的光焦度,对光束起发散作用,故又称发散透镜。 2.柱面透镜 柱面透镜: 凡由两个母线互相平行的柱面,一个柱面和一个平面或一个柱 面和一个球面组成的透镜都称柱面透镜。 柱面透镜由于是非轴对称的,其成像性质可通过两个截面来描述。 一个是平行于母线的截面,它相当于平行平板,光焦度Φ =0,对 光束没有聚焦作用;另一个是垂直于母线的截面,它相当于一个球 面透镜,具有最大的光焦度。 柱面镜特点: 当柱面透镜对一个点光源成像时,得到的是一条与母线方向一致 的直线,其共轭距由相当于球面透镜的截面所决定。 3.放大镜 辅助眼睛观察细小物体的透镜组称为放大镜。 单片正透镜是一个最简单的放大镜。 使用放大镜时,被观察物体AB位于物方焦点上或焦点以内与之很靠 近的地方,眼睛看到的是物体的虚像 A B ,如图,放大镜的一个 重要性能参量是放大率M,它等于通过放大镜观察物体时,其像对 眼睛的张角 ? 的正切与眼睛直接看物时,物对眼睛张角ω 的正 切之比,即 。 M ? tg? / tg? 一般眼睛于明视距离250毫米处看物,则可得M=250/ f 。 可见,放大镜的焦距 f 越短,倍率越高。对于单片透镜,由 于像差和透镜直径的限制(因系视场光阑,直径不能太小),一 般只能应用于5倍以下。如用两片或多片透镜组合起来,则放大 率可达15~20倍。 4.目镜 目镜:在目视光学仪器中用于观察物体被物镜所成像的透镜组称为 目镜。 目镜的作用:放大镜, 镜目距:仪器的出射光瞳一般位于目镜像方焦点以外与之很靠近的 地方,目镜最后一面至出射光瞳的距离称为出瞳距离。 镜目距≈目镜的像方顶焦距。这个数值不应小于6~8毫米。 例:设目镜的焦距为 f ,则放大率为 M e ? 250/ f e ,放大率一 般在5~20倍之间,故焦距最多也不过几十毫米,属于中短焦距一 类透镜组。 目镜的相对孔径较小而视场较大,球差和轴向色差一般不是关键问 题,而应着重于校正轴外像差,主要是垂轴色差、彗差和像散(见 像散和像面弯曲)。因眼睛有调节功能,对像面弯曲可以放宽要求 5.物镜 (1)显微镜物镜 显微镜物镜是显微镜中对微细物体成首次放大像的透镜组。 用途:于观察、研究或摄影记录极微小的物体及其结构。 显微镜的分辨本领由物镜决定,有如下关系 ? ? 0.61? / n sin u 物方媒质折射率n与光束孔径角正弦sin u之乘积称为物镜的数值孔 径记作NA,它是显微物镜的一个最重要的性能参量 ; λ 为波长; σ 是显微物镜刚能分辨开的物面上两点间最小距离,σ 越小,分辨 本领越高。显微镜物镜为达到高的分辨本领,必须有尽可能大的数 值孔径。 显微镜的总放大率M是物镜垂轴放大率β (简称物镜倍率)和目镜放 大率Me的乘积,它与物镜的数值孔径之间应有恰当的比例关系。 装有小数值孔径物镜的显微镜,即使放大率M很大也无济于事,因 若总放大率M过低,则物体细节不能被眼睛所分辨而发挥不了物镜 的高分辨作用。显微镜总放大率M与物镜数值孔径NA之间的恰当关 系应为: 为物镜分辨本领低,属无效放大;而装有大数值孔径物镜的显微镜, 500NA ? M ? 1000NA 根据各种不同标本的观察需要,显微镜需配备一套具有不 同数值孔径和倍率的物镜。物镜的倍率自然也是与数值孔径相 匹配的,两者标于物镜的镜筒上,例如40 ? 0.65表示倍率为40 倍,数值孔径为0.65的物镜。 消色差物镜: 显微镜物镜的视场一般讲是比较小的,是一个大孔径小视场的 透镜组,至少应该校正好球差、轴向色差和满足正弦条件。按此要 求设计的物镜称为消色差物镜。 物镜的基本类型 A 是低倍物镜,β =5,NA=0.1; B 是中倍物镜,β =10,NA=0.25; C 是高倍物镜,β =40,NA=0.65, D 是浸液物镜,β =100,NA=1.25 。 (2)望远镜物镜 是望远镜系统中把无限远物体成像于其焦平面上的一个透镜组。 在无透镜转像系统的简单望远镜中,物镜的这一像面与目镜的物方 焦平面重合,眼睛通过目镜观察这一物体的中间像。 望远镜物镜是属于中等孔径和小视场一类的透镜组,只要对其 校正轴向色差、球差和满足正弦条件即可。 常用的结构形式有双胶合组、双分离组和三分离组。 双分离组可使剩余带球差很小,甚至能对两个孔径带消球差,可以 做到比双胶合组大的相对孔径;三分离组能使球差的色变化有所改 善。 (3)摄影和投影物镜 摄影物镜 是将空间物体成像于感光胶片或其他接收器上的透镜组,那些将一 个物平面上的图形、文字成像于各种感光材料上的透镜组。 如制版镜头、复印镜头等也属于摄影物镜之列。 摄影物镜因需适用于对不同亮度的物体,有时甚至是照明十分微弱 的物体的拍摄,要求有很大的相对孔径,并且要求是连续可调的。 投影物镜 是把小的工件或摄制在胶片上的文字、图像,以较大的倍率在各种 屏幕或感光纸上成像的透镜组, 如投影仪镜头、电影放映镜头和放大机镜头等。 从光结构上看,与摄影物镜属于同一类型。 摄影物镜的视场也很大,就标准镜头而言,约为40°-50°,而广角 镜头则更大。摄影物镜属大孔径大视场一类的透镜组。对物镜像差 校正的要求要比显微镜物镜和望远镜物镜一类小像差系统低得多 常用摄影物镜 A 是由两个胶合组组成的珀兹伐型物镜,它有利于校正轴上宽光 束像差,可达较大相对孔径(1:2),但因结构形式是分离的正透镜 组 ,像面弯曲得不到校正,使视场受到限制,只能小于25°,最 适合作电影放映物镜 B 是三片式物镜,它是能同时校正七种像差的最简单形式,相对 孔径和视场分别为1:4.5-1:3.5和40°~50°,成像质量一般, 适用于低档照相机或投影仪。 C 是闷萨型物镜,与三片式物镜相比成像质量有所提高,相对孔径 为1:3.5~1:2.8,应用比较广泛。 D 是双高斯型物镜,在相对孔径为1:2和视场为45°时,可以有很 好的成像质量,在中、高档照相机中应用较广。在此基础上加以复 杂化,可以得到性能和质量更高的物镜。 E 是远摄型物镜,适于做长焦距物镜。它由分离得很开的正、负两 个镜组组成,可使其像方主面位于物镜之前,因此焦距虽长而筒长 却可较短。 F 是反远摄型物镜,适于做短焦距物镜,它也由分离的正、负两镜 组组成,但因负组在前,可使像方主面位于物镜之后,因此焦距虽 短而有较长的工作距离,相对孔径一般为1:2—1:2.8,视场——般 为60°~75°。 6.场镜 工作在物镜面附近的透镜称为场镜 主要作用是: (1) 提高边缘光束入射到探 测器的能力; (2)在相同的主光学系统中,附加场镜将减少探测器的面积。如果 使用同样探测器的面积,可扩大视场,增加入射的通量; (3)可让出像面位置放置调制盘,以解决无处放置调制器的问题; (4)使探测器光敏面上非均匀光照得均匀化; (5)当使用平像场镜时,可获得平场像面。 1一物镜 2一视场光阑 3一场镜 4一探测器 场镜的放置 1 1 1 ? ? 透镜成像公式 L f L 场镜的焦距 f 垂轴放大率 f1 ? ? d?L ? D0 ? d d L ?? D0 L ( f 0 ? L f )d D0 ? d 1 应满足关系 f1 ;在已知 f1 时,可通过上述关系式安排d 在已知d和 L 时,可计算 和 L 。并可确的口径为 D1 D1 ? 2( f ? L f )tg? ? 0 D0 L f f 0 当系统不用调制盘时,场镜置于物镜焦面上,这时 -L = L = f0 , f 0 ,则有 D1 ? Dr ? 2 f tg? 0 d ? D0 f f 0 ? f1 0 使用场镜后,探测器直径与场镜直径之比为 D0 f 1 d ? D1 D1 ( f 0 ? f 1 ) 一般取 f 0 f 1 ,则有 f / D0 F0 d ? ? D1 F1 f / D1 0 1 由此可见,探测器与场镜的直径之比等于场镜与物镜的F数之比。 0 如果 F0=F1 ,则 d ? D1 ? 2 f 0 tg? ,这时场镜没有集光作用。 实际上场镜适用于F1 F0,或 F1 F0 场合。 光学增益G的概念 : 有、无某光学系统时,探测器接收到光辐射通量之比。 0 有、无物镜时的光学增益为 1 0 G0 G0 ? ? 0 A0 为物镜入瞳的面积; Ad 为探测器的面积;? 0 为物镜的透射比。 A0 Ad 有、无物镜和场镜时的光学增益为 G1 G1 ? ? 0? 1 A0 Ad ? 1 为场镜的透射比 有或无场镜时光学增益的变化,用光学增益倍数m表示. Ad 应用场 镜的面积 A1 代替 由于 ?1 D1 2 ?( ) F02 G1 D12 2 m? ? ?1 ? ?1 2 ? ?1 2 d 2 G0 d F1 ?( ) 2 的存在,m 略小于物镜与场镜的F数平方比。 7.浸没透镜 浸没透镜也是二次聚光元件。它是由球面和平面组成的球冠体 浸没透镜 浸没透镜的物像关系 探测器与浸没透镜平面间或胶合或光胶,使像面浸没在折射率 较高的介质中。主要作用是减小探测器的光敏面积,提高信噪比。 浸没透镜的设计和使用,按物像共轭关系处理。 (1)浸没透镜的物象关系和等明条件 当像面未离开浸没透镜而在镜内时,可把浸没透镜看成是 单球面折射成像。按折射球面的物像关系有 n n n ? n ? ? L r L 式中n为浸没透镜前介质折射率, 是球面半径。 为浸没透镜材料的折射率;r n y nL ? y ,像高为 y ,则垂轴放大率为 ? ? 设物高为 y nL 如果浸没透镜置于空气中,n=1,成像面与光敏面重合,则有 nL n ?1 L ? ? ? 1? ? r nL n 常把β 的倒数B叫做浸没透镜的浸没倍率: y nr B? ? ? ? y n (r ? L ) ? L 1 单折射球面有相差存在,但在等明点或不晕点处的球差和慧差等 于零。存在着三个等明点的物像共轭关系。它们是: (1) L ? L ? 0 ,物、像点重合在球面上,这没有实用意义; 和。 (2) L ?r?L 即物、像点均在折射球面的曲率中心上; (3)物距和像距分别为: L ? r (n ? n) / n L ? r(n ? n) / n 后两个等明情况可用作设计浸没透镜的条件。这时不但能对光束完 善成像,还对垂轴小平面物体完善成像,这种透镜叫做等明透镜。 (2)半球浸没透镜 符合上述等明条件(2)时,L ? r 的透镜叫做半球浸没透镜,无 像差和慧差。系统安排如图1.2.2—10所示。 n ? 1L n ?1 1 ? ? 1? ? 1? ? nr n n 此结果说明:半球 浸没透镜的作用使 像高缩小 1 n 倍,像面面积缩小 1 2 ( ) 倍。 n 与之对应,光敏面照度增大了 (n ) 2 倍,信噪比增加了 n 倍。 例如在红外系统中用锗制成的半球浸没透镜,其折射率 n = 4,则光敏 照度可增加16倍。 由于浸没透镜和探测器的中间胶介质与浸没透镜形成界面上有可能 发生光束的全反射,而不为探测器接收,这使浸没透镜的集光作用 有着一定的限制,这一限制也可当作一个背景光阑而加以利用。 设主光学系统的口径和焦距分别为 Do和 f 0 ,对无限远轴上点入射 光在像方的孔径角为u,如图所示。 有 D0 / 2 1 tg u ? ? 2 F0 f0 u ? ic ,联立 2 式可得临界条件 设i为介面全反射临界角,则有 令 tg ic n ? ( 2 ) 2 n ? n0 1 2 2 0 2 0 1 2 1 1 1 2 F0 ? ? ? (n ? n ) 2tgu 2tgic 2n0 (3)标准超半球浸没透镜 标准半球浸没透镜 为进一步扩大入射光束的孔径角,可采用 L ? r 的超半球浸 没透镜。若满足等明条件(3),这时也不存在像差和慧差,这种透镜 叫做标准半球浸没透镜。 图1.2.2—12所示为计 算标准超半球浸没透镜 的光路图及有关参量。 这时 则有 L ? L ,n=1, n ? 1 L ? r n n ? 1 L n ?1 n ? 1 1 2 ? ? 1? ? ? 1? ? ? ( ) r n n n n 1 2 这说明采用标准超半球透镜时,像高缩小 ( ) 倍,照度增加 n 4 (n ) 倍,比半球浸没透镜的作用要显著得多。应当注意上述讨 论均未考虑透镜表面反射和材料吸收的损失。 同样标准超半球浸没透镜也 存在几临界条件,如图所示, 孔径角由 变为 u 0 经浸没透镜转 u ,两者间关系为 ? 1 n2 n sin u0 ? ?n sin u 在空气中使用,n=1, ? n0 1 sin u 0 ? sin ic ? 2 n n n 1 tgu0 ? ( ? 1) ? ( 4 2 ) 2 1 ? sin u0 n ? n0 1 2 2 0 1 2 F0 如 =4, n 1 2 (n 4 ? n0 ) 2n0 1 2 F3.2。可见标准超半球浸没 0 透镜适用于相对孔径较小的场合。以上讨论只是轴上物点,即零视 场的结果。如果考虑到全视场,对几的限制将更大。因此超半球不 n0=2.45,则 一定比半球浸没透镜效果好,依具体情况而定。 8.阶梯透镜(菲涅耳透镜) 阶梯透镜是有“阶梯”形不连续表 面的透镜;“阶梯”由一系列同心 圆环状带区构成,故又称环带透镜。 图阶梯透镜中虚线表示一个普通 透镜的连续表面,如果透镜的焦距短而直径大,透镜就又厚又重; 同一图中的实线表示具有相同焦距和直径的阶梯透镜的不连续表面, 就设计原理而言可以假想它是连续表面“分割” 成环带后进行不 等距平移形成的。比较两者,显然阶梯透镜有厚度小、重量轻、光 吸收损失小等优点,而且各环带的面形在设计过程中可根据需要分 别调整,互不牵扯,有利于像差的校正。不用玻璃而用光学塑料制 造的阶梯透镜逐渐增多。塑料易于压制成形,适合批量生产,其比 重小于玻璃,使透镜重量进一步减轻。由于工艺的改进,环带宽度 可小于1毫米,甚至小于0.1毫米;每个环带都是圆锥面的一部分, 不同环带的锥顶角不同;因环带很窄,圆锥面和理论要求的曲面几 乎没有差别,故不影响光学性能。这种密纹阶梯透镜常被称为螺纹 透镜,可用作电视放大镜、书写投影仪的聚光镜照相机取景器的场 二、反射元器件(改变光的方向) 反射元件作用:折转光路、缩小仪器体积、改变像的正倒关系 反射面不是平面的元件还能使光束会聚(或发散),因此可以作为照 或者在光学表面上镀反射膜,可以获得很高的反射率,用于分割光 束的反射元件则在反射面上镀析光膜,使入射光一部分反射,另一 部分透射。 1.平面反射镜 光学仪器中的平面镜尺寸小得多,但技术要求则高得多,且反射膜 镀在前表面的居多。 明系统或成像系统的主要元件使用。借助于反射面上的全反射现象, 平面镜的主要性质有: 1、对实物成虚像,物和像对称于反射面; 2、以坐标系x , y , z 表示实物,它被镜所成的虚像为 x , y , z , 将整体平移或旋转都不能使其各轴与x,y,z的对应轴同时重合,因此 x ,y ,z 称为 x , y , z 的镜像; 3、 保持入射光线方向不变,若平面镜偏转? 角,反射光线? 角。 , 角镜 平面反射镜组是彼此间保持固定角度关系的一组平面镜。 在主截面内入射的光线依次经两个平面镜反射后射出,射出光线°出射光 线总是与入射光线 平行而方向相反。 空心锥镜 : 由互成直角的三个平面镜构成的平面镜组, 由两个以上平面镜构成平面镜组的一个例子。 入射光线依次被三个平面镜反射后射出,出射光线刚好与入射光线.球面反射镜 球面反射镜工作面为精确的球面,是最简单的成像元件之一。 球面镜分凸、凹两种,常用的是凹球面镜。 设球面曲率半径为R,则球 面镜的焦距为R/2,这一 数值与光的波长无关,也 就是说球面镜不产生色差; 由于这一特点,它常被用 在光谱仪器中。图为单色 光器光学系统表示一种分 光光度计的单色光器光学 系统,由光栅和两个球面 镜组成。 3. 分束元件 分束元件是将入射光通量分割成反射和透射两部分并保证两者有适 当比例关系的元件。有时还要求反射部分和透射部分各有其特定的 光谱性能,这样的分束元件可称分色元件。 图是两种常见的分束元件示意图。除了反射面上镀析光膜(使光部分 透射、部分反射的膜层)外,其他方面与平面镜或反射棱镜并无多大 差别。分束板(见图a)在非平行光束中应用时,产生双像以及像散; 因此非平行光束中用分束棱镜(见图b)较适宜。但在必须用大尺寸分 束元件的场合下,分束板往往因较轻便而被采用。 图表示一种常见的分色元件——彩色电视摄像机的分色棱镜。入射 光线遇到的第一个介质膜将绿光反射,让红光和蓝光通过;第二个 介质膜反射红光,让蓝光过。 4.光锥 光锥是一种圆锥体状的聚光镜。可制成空心和实心两种类型。使用 时将大端放在主光学系统的焦面附近集光束,并利用圆锥形内壁的 高反射比特性,将光束引到小端输出,将探测器置于小端,接收集 中后的光束。它是一种非成像的聚光元件,与场镜类似可引起增加 光照度或减小探测器面积的作用。 (1) 光束在光锥内的传播 光轴x-x与光锥轴重合,光锥顶 角为2α ,光线进入光锥前与光 轴的夹角为 u ,即入射角。经 折射后光线; ,即 折射角为。光线; 相遇与G点,对应角 i 2 , u 2 。 以后多次反射对应的角分别为:i3 ,u3 i4 ,u ..等。 4 由Δ BEF中可知 所以 (90? ? ? ) ? (90? ? i1 ) ? (90? ? u ) ? 180? i1 ? 90? ? u ? ? u1 ? 90? ? i1 ? ? ? u ? 2? 按外角等于两内角之和关系,则有 依次有 i2 ? 90? ? u ? 3? u ? u ? 4? 2 经m次反射的通式为 im ? 90? ? u ? (2m ? 1)? um ?u ?2m? 对空心光锥,经m次反射的通式为 u m m ? u ? 2m? ?)1 ? m2( ? u ? ?0 9 ? i 由上述公式可知:入射角 i 随反射次数的增加而迅速减小。当 i m ≤0之后,光线不再向小端传播,而返回大端。可见在其他 i1 条件不变时, 一临界角 i1 角愈大,允许向小端前进的反射次数愈多。而 存在。它们与 愈小则返回愈快。一个具体的光锥能否使光线c 存在,与此相应也有临界入射角 uc 的关系为 光锥的顶角2α ,光锥长度L,以及实现光锥的材料折射率n有关。 uc 与 i1c uc ? 90? ? i1c ? ? (空心光锥) (实心光锥) uc ? sin?1[n sin(90? ? i1c ? ? )] 从物理意义上说, uc 也限制了系统的视场角20ω , 的光束将传不到小端。 u uc (2)空心光锥参量的确定 光锥的主要参量有:顶角2α ,光锥长度L,大端半径R和小端半径r 将空心光锥的大端放置在系统的焦平面处,视场光阑、小端处放 置探测器。光锥的具体设计步骤如下 ①按系统所要求,视场ω 的边缘光线AO与视场光阑交于B,并将该光 线延长。 ②以距焦面α 处光轴上的E点为圆心,作AB光线延长线的切圆并切于 D点。该圆周与光轴的交点就是光锥小端的中心。 ③连接BE与圆周交于F点,则BF为光锥镜面,并可找到小端半径r。 ∠BEO=α 为半顶角,光锥长L=BFcosα 。其他参量均可按图确定。 如不满意可另选E点,重新设计参量。 有关参量的计算公式为: DE ? ? ? L ? (? ? l ) sin u r ? ?l ? (压缩比) R ? R ? ltgu (3)实心圆锥体光锥 实心光锥设计与空心光锥类似,只是多了入射和出射时的两次折 射。当人射角不大时,有 uc ? n(90? ? i1c ? ? ) ? nuc (实心光锥) (空心光锥) uc ? 90? ? i1c ? ? 可见在完全相同的条件下,实心光锥的临界角要比空心光锥大n (材料折射率)倍。相当于视场增大了n倍。 在使用实心光锥时,还应注意:(1)光锥材料的选择。注意使用波段 及透射比是否满足要求,光锥不宜太长;(2)为减小反射时的反射损 失,光锥外要镀高反射层,并减少反射次数。可利用全反射,但只 能在前几次反射中实现;(3)光锥材料与元件折射率的匹配,两者间 光胶连接,不发生全反射。 在使用时,采用光锥还是场镜来聚光,主要由主光学系统的F数 决定。当F2,采用场镜较合适;而当F≤1,用光锥适宜;当F数 在1~2之间,可用带场镜的光锥。图所示为两种场镜 与光锥的组合结构, (a)为场镜与空心光锥的组合, (b)为场镜与实心光锥的组合。 三、其他元器件 1.光楔 由两个相交的折射平面所组成的透明介质零件称为折射棱镜, 其中两个相邻折射面的夹角。称为折射棱角。我们把折射棱角α 足够小,以致使所产生的色散角察觉不出来的折射棱镜称为光楔, 光楔的折射棱角称为楔角。 由于楔角α 很小,所以光楔可近似地认为是平行平板。当光线以小 角度射入光楔时(如a所示),其偏向角δ =α (n-1),式中n为棱镜 的折射率。此式表明,当光线垂直或近于垂直射人光楔时(如b所示) ,光楔所产生的偏向角仅取决于的光楔的楔角和折射率。光楔在仪 器中常常用作光学测微器或补偿器,利用光楔的移动或转动来测量 或补偿微小的角量或线.干涉滤光片 干涉滤光片是种类最多、结构复杂的一类光学薄膜。 它的主要功能是分割光谱带。 截止滤光片可以把所考虑的光谱区分成两部分,一部分不允许光通 过(称为截止区),另一部分要求光充分通过(称为带通区)。 按照通带在光谱区的位置又可分为长波通和短波通二种,它们最 L L m H H m ( H ) L ) 简单的结构分别为:( , 2 2 2 2 ? 这里H、L分K1j表示 0 厚的高、低折射率层,m为周期数。 具有以上结构的膜系称为对称周期膜系。如果所考虑的光谱区 很宽或通带透过率的波纹要求很高,膜系结构会更加复杂。 4 带通滤光片只允许光谱带中的一段通过,而其他部分全部被滤掉, 结构两种:法布里—珀罗型滤光片、多腔滤光片和诱增透滤光片。 法布里—珀罗型滤光片的结构与法—珀标准具相同,因为由它获得 的透过光谱带都比较窄,所以又叫窄带干涉滤光片。 这种滤光片的透过率对薄膜的损耗非常敏感,所以制备透过率 很高、半宽度又很窄的滤光片是很困难的。 多腔滤光片又叫矩形滤光片,它可以做窄带带通滤光片,又可以 做宽带带通滤光片,制备波区较宽,透过率高,波纹小的多腔滤光 片同样是困难的。 诱增透滤光片是在金属膜两边匹配以适当的电介质膜系,以增加势 透过率,减少反射,使通带透过率增加的一类滤光片。虽然它的通 带性能不如全电介质法一珀滤光片,却有着很宽的截止特性,所以 还是有很大的应用价值。特别在紫外区,一般电介质材料吸收都比 较大的情况下,它的优越性就更明显了。 图为带通干涉滤光片透过曲线的a、b、c三种典型曲线.偏振片

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